Головна Головна -> Реферати українською -> Фізика -> Поширення електромагнітних хвиль у спрямовуючих системах

Поширення електромагнітних хвиль у спрямовуючих системах

Назва:
Поширення електромагнітних хвиль у спрямовуючих системах
Тип:
Реферат
Мова:
Українська
Розмiр:
39,74 KB
Завантажень:
84
Оцінка:
 
поточна оцінка 5.0


Скачати цю роботу безкоштовно
Пролистати роботу: 1  2 
Відбивання і заломлення електромагнітних хвиль на плоскій межі розділу середовищ . Повне внутрішнє відбивання. [4]

Основні поняття і закони

На межі розділу середовищ електромагнітна хвиля зазнає відбивання і заломлення. Частота її при цьому не змінюється. У випадку ізотропних діелектричних середовищ напрям поширення хвиль визначається законами геометричної оптики, а інтенсивність і поляризація – формулами Френеля:

, ,

(5.1)

, ,

де E01, E02 і E03 – амплітуди електричних векторів падаючої, відбитої і заломленої хвиль. Символами || і при них позначаються їх складові, паралельні або перпендикулярні до площини падіння. Кути падіння θi і заломлення θr пов’язані між собою законом заломлення

. (5.2)

У випадку нормального падіння (θi = 0) формули Френеля набувають вигляду

, ,

(5.3)

, .

Для кількісної характеристики розподілу падаючої хвилі у точці відбивання вводять поняття коефіцієнтів відбивання R і пропускання T, що визначаються відношенням інтенсивностей, відповідно, відбитої чи заломленої хвилі до інтенсивності падаючої на межу розділу:

, . (5.4)

На межі розділу двох прозорих середовищ R + T = 1.

Повне внутрішнє відбивання електромагнітної хвилі на межі розділу двох діелектриків можливе за умови, що вона поширюється з середовища, оптична густина якого більша, у середовище з меншою оптичною густиною (n1 > n2) під кутом, не меншим граничного кута повного внутрішнього відбивання αгр таким, що sinθi0 = n2/n1. Вона також зазнає повного відбивання від поверхні ідеального провідника (у цьому випадку E03 = 0, тоді T = 0, а R = 1).

Класифікація ліній передачі. [5, 6]

Поширення хвиль між двома паралельними площинами. [5, 6]

Скалярні рівняння Гельмгольца для лінії передачі. [5, 6]

Загальний розв’язок тривимірного рівняння Гельмгольца. [5, 6]

Дисперсія у лініях передачі. Явище відсіку. [5, 6]

Явище повного відбивання має широке застосування для напрямлених електромагнітних хвиль. Практичний інтерес має не тільки цей факт, але й характер хвильових процесів, що протікають на межі розділу середовищ. Розглянемо їх обмежуючись випадком нормальної поляризації падаючої хвилі (при паралельній поляризації особливості поширення хвилі аналогічні).

Нехай вісь Ox системи координат буде спрямована від першого середовища до другого, перпендикулярно до площини їх розподілу, що співпадає з площиною yOz. Поле у першому середовищі являє собою суперпозицію полів падаючої і відбитої хвиль. Тоді вектор напруженості електричної складової цього поля має відмінною від нуля тільки одну компоненту

, (5.5)

де – хвильовий вектор електромагнітної хвилі, що поширюється у першому середовищі. З (5.5) видно, що вона являє собою плоску хвилю, що поширюється у напрямку осі Oz (вздовж площини розділу середовищ) з хвильовим числом k|| = = k1∙sinα. Амплітуда її

(5.6)

змінюється у поперечній площині (вздовж Ox) за законом стоячої хвилі з хвильовим числом k┴ = k1 cosα. Отже, у першому (з більшою оптичною густиною) середовищі вздовж площини розділу поширюється плоска неоднорідна хвиля. Такі хвилі називаються спрямованими.

Вектор напруженості електричного поля у другому середовищі також має відмінною від нуля тільки одну компоненту

, (5.7)

що відповідає плоскій хвилі, яка поширюється у другому (з меншою оптичною густиною) середовищі вздовж площини розділу з хвильовим вектором k||. Амплітуда цього поля спадає за експоненціальним законом у напрямку нормалі до площини розділу середовищ. Це означає, що така хвиля практично не проникає у друге середовище, а поширюється у тонкому шарі поблизу площини розділу. Такі хвилі називаються поверхневими. Рівність хвильових векторів спрямованої і поверхневої хвиль свідчить про рівність їх фазових швидкостей. При повному відбиванні від поверхні ідеального провідника поверхнева хвиля відсутня.

На відміну від плоскої хвилі, що поширюється у необмеженому просторі, спрямована хвиля має поздовжні складові Ez і Hz. Якщо відбита хвиля має поляризацію паралельну до площини падіння, то спрямована хвиля має поздовжню складову напруженості електричного поля; у випадку нормальної поляризації – магнітного. Залежно від наявності чи відсутності поздовжніх складових поля, розрізняють чотири класи спрямованих хвиль:

1. T-хвиля (поперечна) – хвиля, вектори і якої лежать у площині, перпендикулярній до напрямку поширення, тобто Ez = = Hz = 0.

2. ТМ- або E-хвиля (електрична) – хвиля, вектор якої має поперечну і поздовжню складові, а вектор лежить у площині, перпендикулярній до напрямку поширення, тобто Ez ≠ 0, Hz = 0.

3. ТЕ- або H-хвиля (магнітна) – хвиля, вектор якої має поперечну і поздовжню складові, а вектор лежить у площині, перпендикулярній до напрямку поширення, тобто Ez = 0, Hz ≠ 0.

Завантажити цю роботу безкоштовно
Пролистати роботу: 1  2 



Реферат на тему: Поширення електромагнітних хвиль у спрямовуючих системах

BR.com.ua © 1999-2017 | Реклама на сайті | Умови використання | Зворотній зв'язок