Загрузка...
Головна Головна -> Реферати українською -> Дисертації та автореферати -> Скачати реферат на тему: ТЕПЛОМАСООБМІН ТА ГІДРОДИНАМІКА В ПАРОРІДИННИХ ДИСПЕРСНИХ СЕРЕДОВИЩАХ. ТЕПЛОФІЗИЧНІ ОСНОВИ ДИСКРЕТНО-ІМПУЛЬСНОГО ВВЕДЕННЯ ЕНЕРГІЇ

Загрузка...

ТЕПЛОМАСООБМІН ТА ГІДРОДИНАМІКА В ПАРОРІДИННИХ ДИСПЕРСНИХ СЕРЕДОВИЩАХ. ТЕПЛОФІЗИЧНІ ОСНОВИ ДИСКРЕТНО-ІМПУЛЬСНОГО ВВЕДЕННЯ ЕНЕРГІЇ / сторінка 10

Назва:
ТЕПЛОМАСООБМІН ТА ГІДРОДИНАМІКА В ПАРОРІДИННИХ ДИСПЕРСНИХ СЕРЕДОВИЩАХ. ТЕПЛОФІЗИЧНІ ОСНОВИ ДИСКРЕТНО-ІМПУЛЬСНОГО ВВЕДЕННЯ ЕНЕРГІЇ
Тип:
Реферат
Мова:
Українська
Розмiр:
33,88 KB
Завантажень:
392
Оцінка:
 
поточна оцінка 5.0
Загрузка...
Скачати цю роботу безкоштовно
Пролистати роботу: 1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21 
У всіх наведених прикладах модель ДОБ без використання додаткових припущень відображає експериментальні залежності з кращим наближенням, ніж моделі інших авторів, і дозволяє одержати значно більший об’єм нової інформації.
Вперше детально досліджено механізм парової кавітації, тобто захлопування бульбашки з перегрітим паром у суттєво недогрітій рідині. З погляду ідеології ДІВЕ переваги цього механізму полягають у тому, що він дозволяє акумулювати потенційну енергію в системі за надзвичайно короткий час без застосування бистродіючих технічних пристроїв, завдяки чому створюються екстремально потужні динамічні ефекти, які контролюються, насамперед, кінетикою фазових переходів і швидкістю теплообміну бульбашки з рідиною. Для вивчення впливу різних параметрів (, , і ) на динамічні характеристики бульбашок проведено спеціальні обчислювальні експерименти із урахуванням модифікації моделі ДОБ (див. розділ 3). Найсильніше на динамічні характеристики бульбашок у явищах парової кавітації впливає ступінь недогріву рідини . Так при =0,1 МПа зменшення на 70 К призводить до зростання амплітуди імпульсів тиску і питомої потужності на 7-9 порядків. На відміну від ступеня недогріву рідини початковий перегрів пари в бульбашці в інтервалі = 500 К практично не впливає на динаміку процесу. Вплив тиску в рідині на характер процесу парової кавітації досліджено в діапазоні =(0,020,5 МПа). На залежностях , та інших параметрів від спостерігається максимум в області 0,1 МПа, що пояснюється наявністю двох конкуруючих факторів.
На стадії максимального стиснення, коли розмір бульбашки вимірюється у мікрометрах, перенос тепла і маси через міжфазну поверхню здійснюється у формі імпульсу. Як видно з рис.7, густина теплового потоку через поверхню бульбашки оцінюється у масштабі 100 МВт/м2, а густина масового потоку - у масшабі 100 кг/м2с. Це призводить до різкого підвищення температури і тиску пари за той короткий час, коли кінетична енергія радіального руху рідини трансформується в потенційну енергію стисненої пари. На протязі усього часу існування кавітаційної бульбашки температура пари майже не відрізняється від температури оточуючої рідини (), а тиск пари , і лише на протязі короткого проміжку часу 10 нс температура пари досягає аномально високих значень 5000 К, а тиск пари - 100 МПа.
Значну частину розділу присвячено аналізу процесів акустичної кавітації. Огляд стану проблеми показує, що поведінка бульбашок в акустичному полі залежить як від параметрів поля (, ), так і від теплофізичних властивостей рідини. Через труднощі візуалізації поведінки окремої бульбашки в ультразвукових полях, особливу увагу приділяють саме аналітичним та чисельним методам. Серед недоліків моделей, що описують явища акустичної кавітації, слід відзначити недостатньо коректне урахування кінетики міжфазного тепло-і масообміну, а також використання занадто громіздкого математичного апарату.
На конкретних прикладах показано спроможність моделі ДОБ правдиво описувати поведінку кавітаційних бульбашок в у/з полях за будь яких умов. Використовувалася стандартна система рівнянь (1)-(12). Для апроксимації періодичного змінювання тиску в рідині замість (13) було застосовано рівняння . На першому етапі цього дослідження розглянуто поведінку бульбашок у воді поблизу температури її скипання. Незважаючи на складність явищ і неординарний характер кавітаційних процесів за таких умов, а також враховуючи, що в таких експериментах досліджуються переважно кріогенні рідини, слід відзначити дуже добру збіжність
теоретичних і експериментальних результатів. Модель ДОБ точно відображує вплив параметрів ультразвукового поля на поведінку кавітаційних бульбашок у скипаючих рідинах і апріорі передбачає існування різних неординарних ефектів в цих явищах. Це твердження проілюстровано, як приклад, залежностями на рис.8, де наведено розрахункові дані по зростанню парових бульбашок у гарячій воді під дією акустичного поля в залежності від величини акустичного тиску (а) і від частоти поля (б). Складний характер залежностей точно співвідноситься з характером таких залежностей для кріогенних рідин, що їх наводять інші дослідники.
Загрузка...

Завантажити цю роботу безкоштовно
Пролистати роботу: 1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21 
Реферат на тему: ТЕПЛОМАСООБМІН ТА ГІДРОДИНАМІКА В ПАРОРІДИННИХ ДИСПЕРСНИХ СЕРЕДОВИЩАХ. ТЕПЛОФІЗИЧНІ ОСНОВИ ДИСКРЕТНО-ІМПУЛЬСНОГО ВВЕДЕННЯ ЕНЕРГІЇ

BR.com.ua © 1999-2018 | Реклама на сайті | Умови використання | Зворотній зв'язок